Величина - імпульс - струм

Величина імпульсу струму /г, повинна бути такою, щоб під дією магнітного поля, створюваного цим імпульсом, сердечники числовий лінійки СПД швидко змінили свій стан, що досягається при /2 3 /т - величина імпульсу струму /Z2 недостатня для того, щоб змінити стан сердечників числовий лінійки СПД.

Схема ионизационного лічильника імпульсів. | Залежність іонізації газу (ступеня посилення струму від прикладеної до лічильнику різниці потенціалів. Величина імпульсу струму при цьому становить приблизно 10 - 7 а і пропорційна енергії рентгенівського кванта. Тому іонізаційні лічильники, що працюють в такому режимі, називають пропорційними.

Схема включення кристалічного лічильника. Величина імпульсу струму провідності, а отже, і імпульсу напруги на опорі 6 створювана кристалічним лічильником від дії р-частинки, більше, ніж у звичайній ионизационной камері, зважаючи на велику щільності кристала, а також менші за розміром енергії, що витрачається часткою на переклад одного електрона в зону провідності.

Тимчасові діаграми перехідних процесів в імпульсному каскаді з активним навантаженням. Час зменшення струму залежить від частотних властивостей тріода і величини імпульсу запирающего струму. Час виключення орієнтовно може бути визначено за формулою (6), якщо замість /В1 підставити величину замикаючого струму.

Далі анодний контур виділяє напруга першої гармоніки, пропорційне величині імпульсів струму.

Еквівалентна схема діода. | Тимчасові діаграми напруги при проходженні через діод прямокутного імпульсу струму. У початковий момент часу напруга на діоді і визначається величиною імпульсу струму і опором бази. Напруга на переході, шунтуватися ємністю, відсутня. У міру накопичення дірок в базі опір бази і, отже, напруга на ній зменшуються. Напруга на переході збільшується, так як ємність переходу заряджається. У момент закінчення імпульсу струму напруга на базі стрибком падає до нульового значення. Величина стрибка визначається опором бази і амплітудою імпульсу струму.

Залежність числа імпульсів від напруги. При подальшому збільшенні напруги пропорційність між первісною іонізацією і величиною імпульсу струму порушується.

При подальшому збільшенні напруги пропорційність між первісною іонізацією і величиною імпульсу струму порушується. Якщо збільшити далі напруга до величини оь то лічильник вступає в область Гейгера, де кожен первинний електрон викликає однаковий імпульс, незалежно від чісха утворених ним іонів. При постійній активності випромінювання подальше збільшення напруги не змінює числа імпульсів. Цій галузі відповідає на характеристичної кричить майже горизонтальне плато, що тягнеться від vt до оа. Це саме та область, в якій потрібно працювати з лічильником Гейгера - Мюллера. якщо напруга значно перевищило область плато, то настає електричний пробій, що складається з швидко чергуються розрядів, які безперервно підтримуються до тих пір, поки не буде знову зменшено напруга. В цьому режимі лічильник непридатний для вимірювань і до цього граничного напруження його не можна доводити.

Пристрій іонізаційнийкамери з - випромінювачем. | Рахункова трубка. При більш високих напругах на електродах (лічильники Гейгера-Мюллера) величина імпульсу струму перестає залежати від енергії частинок; вже одна пара іонів створює лавину іонів, що служить початком безперервного (самостійного) розряду.

При замиканні, яке триває приблизно 00003 с, величина імпульсу струму зростає від 0 до 1100 - 1300 А. У ланцюзі починає діяти електрорушійна сила самоіндукції, під дією якої в колі зростає напруга з 3 - 5 до 27 - 30 В, одночасно збільшується щільність струму в ланцюзі і тонка перемичка (електродний дріт) розривається, утворюючи іскровий розряд. У технологічному циклі наплавлення утворюється холостий хід, який триває від 60 до 70% часу всього циклу. За цей період деталь ще більше охолоджується за рахунок рясної подачі рідини. В якості охолоджуючої рідини застосовують 4 - 6% - яий водний розчин кальцинованої соди з добавкою 0 5% мінерального масла або 15 - 30% - ний розчин технічного гліцерину. Деталі після наплавлення обробляються на верстатах, застосовуваних для виготовлення нових деталей. Вибір режимів обробки залежить від твердості оброблюваного металу, потужності верстата і жорсткості різального інструменту. Необхідно при механічній обробці деталі після наплавлення враховувати, що наплавлений шар має неоднорідність мікроструктури і хімічного складу, тому обробку наплавлених поверхонь слід вести на знижених режимах. Зміна режиму обробки в основному зводиться до зниження швидкості різання.

Схема розподільників для передачі декількох імпульсів по одному каналу зв'язку. Для телевимірювання електричних величин в якості передавального сигналу на промислових підприємствах використовується величина імпульсів струму і напруги в лінії зв'язку, інтенсивність яких змінюється відповідно до зміни вимірюваного параметра.

Так як фототек діода ФЕУ пропорційний кількості спалахів на кристалі, то величина імпульсу струму на виході пропорційна енергії рентгенівського кванта. Тому, застосовуючи амплітудний дискримінатор, можна за допомогою сцінтілляііонного лічильника реєструвати випромінювання тільки певної довжини хвилі. Мертве час лічильника мало і визначається часом висвічування кристала.

Дані трансформаторів фотоспалахи ФІЛ-10 Нова. Завдяки цьому утворюється двотактний генератор, напруга зворотного зв'язку в якому визначається величиною імпульсів струму в зарядної ланцюга накопичувального конденсатора Ci. Це означає, що на початку роботи перетворювача при незарядженому конденсаторі зворотний зв'язок велика і зменшується в міру його заряду.

Якщо частинки повністю поглинаються в сцінтіл-тора, то енергія частинок або квантів пропорційна величині імпульсу струму, причому коефіцієнт пропорційності залежить насамперед від сорту частинок. Енергетичне дозвіл сцинтиляційних-них лічильників істотно гірше, ніж у напівпровідникових, оскільки число електронів, вибитих з фотокатода, дуже слабо залежить від енергії падаючих частинок або квантів. В середньому для генерації одного фотоелектрон потрібно е - 200 - 1000 еВ[7.26]: Конверсійна ефективність сцинтилятора дуже мала, світло випускається у всіх напрямках і частково поглинається самим сцинтилятором, квантовий вихід фотокатода теж істотно менше одиниці.

ЦМД буде залежати тільки від глибини МСЛ, яка в свою чергу залежить від величини імпульсу струму, що проходить по аплікації. Величина імпульсу струму обмежена з міркувань нагріву поперечними розмірами провідника. У схемі просування (рис. 7) біжучий МСЛ практично має глибину, рівну глибині МСЛ окремо взятої аплікації, тому дана схема має найкращу швидкодію.

Для збільшення коефіцієнта корисної дії процесу і поліпшення якості наплавлення необхідно час холостого ходу звести до мінімуму, змінити величину імпульсу струму.

Є кілька різновидів відновлення деталей так званої електроерозійної обробкою в залежності від виду електричного розряду (іскра або дуга), величини імпульсів струму і напруги.

Принцип контролю сприйняття надсечкі полягає в тому, що на обидва кінці обмотки реле РКН (93) повинні надійти одночасно два рівних по величині імпульсу струму. Це не викличе спрацьовування реле РКН, так як різниця потенціалів в даному випадку дорівнює нулю. Якщо імпульс струму надходить тільки в один будь-якої кінець обмотки реле РКН, то це викликає його спрацьовування, що в кінцевому рахунку призведе до останову машини з включенням сигнальної лампи НГ.

Таким чином, якщо сталося сприйняття надсечкі з карти-шаблону і нормальне спрацьовування універсального селектора, то в гнізда КН1 і КН2 надійдуть на 11 - й позиції одночасно два рівних по величині імпульсу струму, один з яких проходить від імпульсатора через гнізда КН1 а інший - через пробивання надсечкі на 11 - й позиції в карті-шаблоні і щітку другого сприймає блоку. У таких випадках машина працює без зупинки.

Величина імпульсу струму /г, повинна бути такий, щоб під дією магнітного поля, створюваного цим імпульсом, сердечники числовий лінійки СПД швидко змінили свій стан, що досягається при /2 3 /т - Величина імпульсу струму /Z2 недостатня для того, щоб змінити стан сердечників числовий лінійки СПД.

З появою нової зарядженої частинки знову виникає розряд - Т; ДГ Таким чином, лічильник Гейгера - Мюллера дозволяє виявляти проходження іонізуючої частинки в його обсязі, але він, на відміну від іонізаційнийкамери, не дає уявлення про величину іонізуючої здатності частинки, так як величина імпульсу струму в лічильнику пов'язана не зі ступенем іонізующей - N ції, а з лавинним розрядом.

Схема колекторної ланцюга з доданими обмежувачем.

При до ІКД стабілітрон підпалюється, діод Д відкривається і шунтує контур. Величина імпульсу струму через діод залежить від ступеня обмеження, створюваного діодом.

Випробовувана лампа знаходиться в режимі діодного включення, і на її електроди подаються імпульси напруги від імпульсного генератора ГІ. Величина імпульсів струму вимірюється за допомогою тих же або окремих лампового вольтметра або осцилографа, приєднаних до опору навантаження R і відградуйованих одиницях струму.

ЦМД буде залежати тільки від глибини МСЛ, яка в свою чергу залежить від величини імпульсу струму, що проходить по аплікації. Величина імпульсу струму обмежена з міркувань нагріву поперечними розмірами провідника. У схемі просування (рис. 7) біжить МСЛ практично має глибину, рівну глибині МСЛ окремо взятої аплікації, тому дана схема має найкращу швидкодію.

Крім того, в багатоатомних гасять газах можуть утворюватися негативні іони, які рухаються до анода з меншою швидкістю, ніж електрони, і не викликають лавин, що зменшує імпульс струму. При цьому величина імпульсу струму залежить від місця попадання частинки в лічильник, так як чим далі від нитки виникають первинні електрони, тим більший шлях вони проходять і тим більше ймовірність утворення негативних іонів. Тому лічильники наповнюють інертним газом, додаючи в нього в якості домішки невелика кількість гасить газу. Досвід показує, що для гасіння досить додати всього 10% багатоатомного газу або частки відсотка галоидного газу. Це пояснюється наступним чином.

Конструктивна схема ПКГ Комета-1. При низкоомной (0 1 - 0 2 ом) навантаженні, якою є лазерний діод, у вторинній обмотці трансформатора протікають струми величиною до 100 а. Для вимірювання величини імпульсів струму, що протікає через лазерний діод, використовується імпульсний трансформатор.

Апарат для регулювання струму зварювальних апаратів при тривалості імпульсу менше одного напівперіоду змінного струму (від Vi ооо ДО /юо сек. Принцип дії шратронного регулятора тривалості зварювання полягає в зміщенні по фазі імпульсу струму по відношенню до мережевої напруги. Цим змінюють величину імпульсу струму і його тривалість. Струм у первинній обмотці трансформатора протікає лише до тих пір, поки амплітуда перемать напруги ле зменшиться до нуля.

Схема випробувань кільцевих зразків балістичним. У ланцюг вимірювальної обмотки ш2 через комбінований шунт КШ включений балістичний гальванометр БГ. Необхідність використання комбінованого шунта пояснюється тим, що в процесі вимірювань величина імпульсів струму може змінюватися в широких межах.

схема анодної модуляції (а і. Так як це напруга включено послідовно з напругою джерела живлення ланцюга анода, то напруга на аноді лампи буде змінюватися в такт з низькочастотних напругою. Як видно з характеристик лампи (рис. 8296), при різних анодних напругах величина імпульсів струму в анодному ланцюзі також змінюється в такт з низькочастотних сигналом. Завдяки такому режиму роботи ступені вч коливання (так само, як і при гратчастої модуляції) виявляються промодулірованной низькочастотних сигналом.

Випрямлячі, що працюють на фільтр з індуктивністю на вході, застосовуються при великих токах навантаження (понад 1 а) в широкому діапазоні випрямлених напруг. Крім того, ці випрямлячі доцільно застосовувати в тих випадках, коли потрібно обмежити величину імпульсу струму через вентиль. Якщо змінна напруга джерела стабілізовано за середнім значенням, як це буває в джерелах напруги прямокутної форми з інтервалом між імпульсами, то для збереження стабільності випрямлених напруг необхідно використовувати випрямлячі, що працюють тільки на фільтр з індуктивністю на вході.

Включення і вимикання струму виробляють при досягненні певних потенціалів. Можливий і інший варіант - включення при зміщенні потенціалу до певного значення, а тривалість і величина імпульсу струму задана заздалегідь (рис. XIV. При використанні переривчастою поляризації вмикання і вимикання струму виробляється зазвичай при досягненні певних значень потенціалу. Можливий і інший варіант - включення виробляється при зміщенні потенціалу до певного значення, а тривалість і величина імпульсу струму задані заздалегідь. Величина струму при включенні вибиралася таким чином, щоб забезпечити можливо більш повільне зміщення потенціалу в позитивну сторону. При цьому забезпечується менше значення струму в момент вимикання і деяка витримка при більш позитивних потенціалах.

 Зауважимо, що мале у.ви. х у порівнянні з часом встановлення попереднього каскаду вказує на можливість в ряді випадків полегшити режим роботи транзистора, зробити його більш економічним. Вибираючи більший опір навантаження змінним струмом (при цьому збільшується нахил динамічної характеристики), можна знизити величину імпульсу струму і забезпечити більш високу стабільність роботи вихідного каскаду.

Робота матричних ЗУ грунтується на методі збігу струмів. запис і зчитування інформації в обраному сердечнику проводиться при одночасній подачі імпульсів струму по адресним шинам Xi, г /-, а перетині яких знаходиться сердечник. Величина імпульсів струму підбирається такий, щоб при впливі тільки по одній координаті ферит НЕ перемагничиваемом, а при одночасному впливі імпульсів по обох координатах перемагничиваемом. Цей імпульс струму має дорівнювати половині струму /С) достатнього для перемагнічування сердечника.

схема ефекту фарадеевих випрямлення. | Модуляція і виділення імпульсів струму фарадеевих випрямлення. ДФ25 мв), частота якого може варіюватися в широких межах (від 100 кГц до 10 МГц), квадратноволновим напругою з частотою 225 гц. В результаті модуляції виникають імпульси струму фарадеевих випрямлення. Величина імпульсу струму через кожні 3/4 полупериода подається на самописець.

УУ, а частота дорівнює частоті /джерела пе-ремінного напруги. Величина імпульсів струму в ланцюзі емітер - база така, що під час імпульсу триод повністю відкривається.

В цьому випадку імпульси струму, мабуть, повинні бути ще менше. При цьому величина імпульсу струму залежить від питомої опору, розміру зерен, складу порошків в суміші, а також від тиску пресування і розмірів спекаемого тіла.

Як відомо, при гальмуванні швидких частинок в повітрі одна пара іонів утворюється на кожні 35 еВ енергії, втраченою часткою. Таким чином, ос-частка, що володіє енергією в кілька мільйонів електропвольт, здатна утворити величезну кількість пар іонів. Природно, що величина імпульсу струму, що виникає в ионизационной камері при проходженні ос-частинки, практично обумовлена тільки цими попами, а не зарядом самої ос-частинки. Найбільший імпульс відбувається тому в тому випадку, коли ос-частинка витрачає всю свою енергію в газі камери і не досягає її стінок.

Робота струмового схеми реєстрації (див. Рис. 79 в) заснована на тому, що імпульси безпосередньо з детектора надходять на інтегратор струму. Найпростішим інтегратором струму є ЯС-осередок. У цьому випадку величина імпульсів струму, що припадають на кожен зареєстрований квант, різна, що призводить до збільшення флуктуації напруги на інтегрує осередку.

Характерна крива залежності струму іонізаційнийкамери від тиску (іонізація в камері створюється а-частинками. Як відомо, під час гальмування швидких частинок в повітрі, одна пара іонів утворюється на кожні 33 ев енергії, втраченою часткою. Таким чином, а-частка, що володіє енергією в декілька мільйонів електроновольт, здатна утворити величезну кількість пар іонів. Природно, що величина імпульсу струму, що виникає в ионизационной камері, практично обумовлена тільки цими іонами, а не зарядом самої а-частинки. Найбільший імпульс відбувається тому в тому випадку, коли а-частинка витрачає всю свою енергію в газі камери і не досягає її стінок.

Якщо для реєстрації Т - квантів в наведеному вище прикладі використовувати сцинтіляційний лічильник, можна обійтися без екрану, яка поглинає прямий потік випромінювання, і усунути ці недоліки приладу. Енергія - квантів, відображених контрольованим матеріалом, значно менше енергії Т - квантів, що випускаються джерелом випромінювання. З іншого боку, величина імпульсів струму, що виникають в фотоелектронні помножувачі, залежить від енергії Т - квантів, що потрапили в фосфор. Коли в фосфор потрапляє Т - квант безпосередньо з джерела випромінювання, в фотоелектронних помножувачів виникає великий імпульс струму. Коли ж в фосфор потрапляє т-квант, відбитий від контрольованого матеріалу, в фотоумножителе виникає імпульс менші за розміром.

Феритові сердечники є магнітними елементами з майже прямокутною петлею гістерезису, що мають два стійких стану, які відповідають двом рівним, але протилежним за знаком значеннях магнітної індукції. Перехід з одного стану в інший виходить при миттєвому інвертуванні протікає через сердечник магнітного потоку. Для цього на осерді намотується обмотка управління; величина імпульсу струму, що протікає по обмотці управління, повинна бути, зрозуміло, щонайменше дорівнює величині, відповідної коерцитивної силу магнітного матеріалу, яка, взагалі кажучи, невелика. Після зникнення імпульсу управління сердечник залишається в стані насичення, яке йому було повідомлено. Таким чином, сердечник має властивість пам'яті.

Для рахунку а-частинок, як було зазначено, застосовуються пропорційні лічильники, що дозволяють відокремити великі їм-пульс струму, створені а-частинками, від інших імпульсів (в тому числі від перешкод), а також провести аналіз u - часток по енергіях. Такі лічильники зазвичай роблять відкритими, щоб виключити поглинання а-частинок. При цьому режим газового посилення виходить при порівняно великій напрузі порядку кіловольт, а величина імпульсів струму виходить недостатньою для їх безпосередній реєстрації. Тому застосовуються лампові підсилювачі, що складаються з декількох каскадів. Для зменшення робочої напруги і збільшення імпульсів струму а-частинки реєструють також і лічильниками Гейгера-Мюллера. Ці лічильники називаються торцевими, так як у них один торець трубки закритий тонкою слюдяною платівкою, через яку можуть проходити а-частинки. Анод у вигляді стрижня товщиною близько чверті міліметра закріплений в іншому торці трубки; на вільному його кінці укріплена скляна намистинка для усунення самовільних розрядів на вістрі.

Розрахунок кінцевого каскаду передавача зображення починається з вибору лампи і визначення оптимального опору навантаження в анодному ланцюзі. Тут використовується двоконтурна система зі шлейфами Око-мана, що забезпечує найбільше значення цього опору при стандартній смузі пропускання 675 МГц. Далі визначаються для пікового режиму L u pj і СКП, а потім після уточнення величин імпульсів струмів лампи розраховуються інші електричні параметри анодної і сіткової ланцюгів для пікового режиму я рівня чорного. Багато в чому аналогічний розрахунок і модулируемого каскаду.

Зауважимо, що мале у. Вих в порівнянні з часом встановлення попереднього каскаду вказує на можливість в ряді випадків полегшити режим роботи транзистора, зробити його більш економічним. Вибираючи більший опір навантаження змінним струмом (при цьому збільшується нахил динамічної характеристики), можна знизити величину імпульсу струму н забезпечити більш високу стабільність роботи вихідного каскаду.

Величина скважности коммутирующего напруги повинна бути досить велика. Ця вимога обумовлена наступним обставиною. Коли напруга на ємності стає близьким до Ео, виникає режим роботи схеми, при якому діод відкривається, але величина імпульсу струму ip, обумовлена коммутирующим напругою, ще недостатня для спрацьовування реле. Цей імпульс струму розряджає ємність С, в результаті чого швидкість наростання напруги ис зменшується. При малої шпаруватості і великому значенні R може наступити такий стан схеми, при якому заряд ємності С, обумовлений дією джерела Ек протягом періоду коммутирующего напруги, буде компенсуватися розрядом ємності за рахунок імпульсу ек.

Режим наалавкі циліндричних деталей. Мундштук підключається до позитивного полюса зварювального агрегату постійного струму (типів ПСО і ПС), а деталь - до негативного. Крім того, кінця мундштука надається вібрація. Внаслідок вібрації мундштука між електродним дротом і поверхнею деталі відбуваються часті замикання і розмикання. При замиканні, яке триває приблизно 0003 з, величина імпульсу струму зростає від 0 до 1100 - 1300 А. У цей момент кінець електродного дроту розплавляється і приварюється до поверхні деталі.

У роботах[10, 13,14]наводиться опис кореляційно-часового методу підрахунку розсіяних фотонів, що дозволяє значно поліпшити характеристики вимірювальної схеми. Суть методу полягає в періодичному вимірі часу затримки між часом появи перших детектіруемих назад розсіяних рамановских фотонів і часом випускання імпульсу накачування. Оскільки потік назад розсіяних фотонів дуже слабкий, ймовірність детектування одного фотона дуже мала. Якщо посилення буде досить велике, то шумовий струм буде незначним в порівнянні з величиною імпульсу струму. Тому час детектування імпульсу може бути визначено досить точно. Саме в цей момент відбувається вимір амплітуди сигналу. У такій схемі для кожного лазерного імпульсу (або серії імпульсів) або жоден фотон не буде зареєстрований, або при даному часу затримки ми зареєструємо тільки один фотон. Такий, по суті цифровий, метод вимірювання виключає як поява теплового шуму в ланцюзі, так і випадкові зміни посилення, оскільки в процесі вимірювання детектується тільки один фотон. Це означає, що в разі повторення вимірювань число детектіруемих фотонів зростає пропорційно часу накопичення сигналу.

Згадані дослідження роботи діодів показали, що при протіканні прямокутного імпульсу струму в прямому напрямку через германієвий діод, незважаючи на незмінну величину струму, напруга на діоді не залишається постійним. На початку імпульсу воно максимально, в кінці - мінімально. Аналогічно змінюється і опір діода. На підставі цього схема заміщення діода в прямому напрямку може бути представлена у вигляді двох послідовно з'єднаних опорів, одне з яких шунтований индуктивностью. Однак параметри схеми заміщення не є постійними, а залежать від величини імпульсу струму. Ця обставина ускладнює використання в розрахунках зазначеної схеми заміщення.



Інші публікації на тему:
  • Залежність - амплітуда - імпульс
  • Рухомий імпульс
  • Підраховуваний імпульс